Два типа ограничений при моделировании химических процессов для повышенных давлений

Capa

Citar

Texto integral

Acesso aberto Acesso aberto
Acesso é fechado Acesso está concedido
Acesso é fechado Acesso é pago ou somente para assinantes

Resumo

В работе обсуждаются два типа ограничений использования существующих методов моделирования химических процессов при повышенных давлениях, обусловленные спецификой термодинамики в окрестности критической точки и некорректностью использования закона действующих масс при повышенных давлениях. Первый тип ограничений выделяет область термодинамических параметров вблизи окрестности критической области вещества, приводящих к замедлению процессов массопереноса вблизи критической области и к большим флуктуациям плотности при температурах ниже и выше критической, которые делают нецелесообразным реализацию технологических процессов в этих условиях. Анализ проведен с помощью молекулярной теории для неидеальных реакционных систем на основе модели решеточного газа. Второй тип ограничений определяет область термодинамических параметров при моделировании химических процессов для повышенных давлениях, для которых заметно расходится использование указанной молекулярной теории и закона действующих масс для идеальных систем.

Texto integral

Acesso é fechado

Sobre autores

Ю. Товбин

Институт общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова РАН

Autor responsável pela correspondência
Email: tovbinyk@mail.ru
Rússia, Москва

Е. Вотяков

CYENS centre of excellence

Email: tovbinyk@mail.ru
Chipre, Nicosia

Bibliografia

Arquivos suplementares

Arquivos suplementares
Ação
1. JATS XML
2. Fig. 1. Calculation of isotherms in the MRG for CCP, z = 12, τ = 0.96 (1), 0.98 (2), 1.00 (3), 1.02(4), 1.04 (5).

Baixar (101KB)
3. Рис. 2. Концентрационные зависимости коэффициента диффузии D притягивающихся молекул. (а) расчет при t = 1 для КХП с z = 12 (1), 6 (2), 4 (3) и для ПСП (4); (б) расчет D для КХП, z = 12, t = 0.9 (1), 0.95 (2), 1.0 (3), 1.05 (4) и 1.1 (5). Расчет кривых с правилом Максвелла (сплошные линии) и без него (пунктирные линии). (в) расчет D для КХП, z = 12, t = 0.96 (1), 0.97 (2), 0.98 (3), 0.99 (4), 1.0 (5), 1.01 (6), 1.02 (7), 1.03 (8), 1.04 (9).

Baixar (283KB)
4. Fig. 3. RMS fluctuations, Z = 12, in KHP (solid lines) and PPP (dotted lines). (a) Temperature scale: τ = 0.9 (1), 0.95 (2), 1.00 (3), 1.05 (4) and 1.10 (5). (b) τ = 1.04 (1), 1.08 (2), 1.12 (3), 1.16 (4), 1.20 (5).

Baixar (170KB)
5. Fig. 4. Concentration dependences of RMS fluctuation (a) and isothermal compressibility (b) in the narrow sub- (metastable regime) and supercritical temperature ranges for CCP, z = 12 at τ = 0.96 (1), 0.98 (2), 1.0 (3), 1.02 (4), 1.04 (5).

Baixar (175KB)
6. Fig. 5. Temperature dependences of fluctuations in the CCP, z = 12, in the supercritical region: = 2 (1), 3 (2), 4 (3), 5 (4), 6 (5), 7 (6), 8 (7).

Baixar (93KB)
7. Fig. 6. Concentration dependences of the stability coefficient K (a) and its derivative dK/dv (b) in the supercritical temperature range, CCP, z = 12, for τ = 1 (1), 1.025 (2) , 1.050 (3), 1.075 (4), 1.100 (5).

Baixar (142KB)
8. 7. The quadrilateral A–SC–MSC–B–A, forming the region of thermodynamic parameters unfavorable for technological processes near the critical point.

Baixar (145KB)
9. 8. The ratios of local correlators for n = 2 (a) or cluster n = 5 (b), z = 4, as functions of the reduced temperature τ for densities θ = 0.05 (1) , 0.1 (2) , 0.2 (3), 0.3 (4), 0.4 (5) , 0.5 (6) , 0.6 (7) , 0.7 (8).

Baixar (147KB)

Declaração de direitos autorais © Russian Academy of Sciences, 2024